Um vetor que conecta o início e o fim de um caminho. Um deslocamento é um vetor que conecta os pontos inicial e final de uma trajetória

Peso é uma propriedade de um corpo que caracteriza sua inércia. Sob a mesma influência dos corpos circundantes, um corpo pode mudar rapidamente a sua velocidade, enquanto outro, nas mesmas condições, pode mudar muito mais lentamente. Costuma-se dizer que o segundo desses dois corpos tem maior inércia, ou, em outras palavras, o segundo corpo tem maior massa.

Se dois corpos interagem entre si, como resultado a velocidade de ambos os corpos muda, ou seja, no processo de interação, ambos os corpos adquirem aceleração. A razão entre as acelerações desses dois corpos é constante sob qualquer influência. Na física, aceita-se que as massas dos corpos em interação são inversamente proporcionais às acelerações adquiridas pelos corpos como resultado de sua interação.

Força é uma medida quantitativa da interação dos corpos. A força causa uma mudança na velocidade de um corpo. Na mecânica newtoniana, as forças podem ter uma natureza física diferente: força de atrito, força de gravidade, força elástica, etc. grandeza vetorial. A soma vetorial de todas as forças que atuam sobre um corpo é chamada força resultante.

Para medir forças é necessário definir padrão de força E método de comparação outras forças com este padrão.

Como padrão de força, podemos tomar uma mola esticada até um determinado comprimento especificado. Módulo de força F 0 com o qual esta mola, com uma tensão fixa, atua sobre um corpo preso à sua extremidade é denominado padrão de força. A forma de comparar outras forças com um padrão é a seguinte: se o corpo, sob a influência da força medida e da força de referência, permanece em repouso (ou se move de maneira uniforme e retilínea), então as forças são iguais em magnitude F = F 0 (Fig. 1.7.3).

Se a força medida F maior (em valor absoluto) que a força de referência, então duas molas de referência podem ser conectadas em paralelo (Fig. 1.7.4). Neste caso a força medida é 2 F 0. As forças 3 podem ser medidas de forma semelhante F 0 , 4F 0, etc

Medição de forças inferiores a 2 F 0, pode ser realizado de acordo com o esquema mostrado na Fig. 1.7.5.

A força de referência no Sistema Internacional de Unidades é chamada Newton(N).

Uma força de 1 N transmite uma aceleração de 1 m/s a um corpo de 1 kg 2

Na prática, não há necessidade de comparar todas as forças medidas com um padrão. Para medir forças, são utilizadas molas calibradas conforme descrito acima. Essas molas calibradas são chamadas dinamômetros . A força é medida pelo alongamento do dinamômetro (Fig. 1.7.6).

Leis da mecânica de Newton - três leis subjacentes ao chamado. mecânica clássica. Formulado por I. Newton (1687). Primeira Lei: “Todo corpo continua a ser mantido em seu estado de repouso ou movimento uniforme e retilíneo até e a menos que seja compelido por forças aplicadas a mudar esse estado.” Segunda lei: “A mudança no momento é proporcional à força motriz aplicada e ocorre na direção da linha reta ao longo da qual esta força atua.” Terceira lei: “Uma ação sempre tem uma reação igual e oposta, caso contrário, as interações de dois corpos entre si são iguais e direcionadas em direções opostas.” 1.1. Lei da inércia (Primeira Lei de Newton) : um corpo livre, que não sofre a ação de forças de outros corpos, está em estado de repouso ou movimento linear uniforme (o conceito de velocidade aqui é aplicado ao centro de massa do corpo no caso de movimento não translacional ). Ou seja, os corpos são caracterizados pela inércia (do latim inércia - “inatividade”, “inércia”), ou seja, o fenômeno de manter a velocidade se as influências externas sobre eles forem compensadas. Os sistemas de referência nos quais a lei da inércia é satisfeita são chamados de sistemas de referência inerciais (IRS). A lei da inércia foi formulada pela primeira vez por Galileu Galilei, que, após muitos experimentos, concluiu que para um corpo livre se mover a uma velocidade constante não é necessária nenhuma causa externa. Antes disso, um ponto de vista diferente (remontando a Aristóteles) era geralmente aceito: um corpo livre está em repouso e para se mover a uma velocidade constante é necessário aplicar uma força constante. Posteriormente, Newton formulou a lei da inércia como a primeira de suas três famosas leis. Princípio da relatividade de Galileu: em todos os referenciais inerciais, todos os processos físicos ocorrem da mesma maneira. Num sistema de referência levado a um estado de repouso ou movimento retilíneo uniforme em relação a um sistema de referência inercial (convencionalmente, “em repouso”), todos os processos ocorrem exatamente da mesma maneira que em um sistema em repouso. Deve-se notar que o conceito de sistema de referência inercial é um modelo abstrato (um certo objeto ideal considerado em vez de um objeto real. Exemplos de um modelo abstrato são um corpo absolutamente rígido ou um fio sem peso), sistemas de referência reais estão sempre associados com algum objeto e a correspondência do movimento realmente observado dos corpos em tais sistemas com os resultados do cálculo será incompleta. 1.2 Lei do movimento - uma formulação matemática de como um corpo se move ou como ocorre um tipo mais geral de movimento. Na mecânica clássica de um ponto material, a lei do movimento representa três dependências de três coordenadas espaciais no tempo, ou uma dependência de uma quantidade vetorial (vetor raio) no tempo, tipo. A lei do movimento pode ser encontrada, dependendo do problema, tanto nas leis diferenciais da mecânica quanto nas integrais. Lei da conservação de energia - a lei básica da natureza, que diz que a energia de um sistema fechado é conservada ao longo do tempo. Em outras palavras, a energia não pode surgir do nada e não pode desaparecer em nada; ela só pode passar de uma forma para outra. A lei da conservação da energia é encontrada em vários ramos da física e se manifesta na conservação de vários tipos de energia. Por exemplo, na mecânica clássica a lei se manifesta na conservação da energia mecânica (a soma das energias potencial e cinética). Na termodinâmica, a lei da conservação da energia é chamada de primeira lei da termodinâmica e fala da conservação da energia além da energia térmica. Como a lei da conservação da energia não se aplica a quantidades e fenômenos específicos, mas reflete uma regularidade geral que é aplicável em todos os lugares e sempre, é mais correto chamá-la não de lei, mas de princípio da conservação da energia. Um caso especial é a Lei da Conservação da Energia Mecânica - a energia mecânica de um sistema mecânico conservador é conservada ao longo do tempo. Simplificando, na ausência de forças como o atrito (forças dissipativas), a energia mecânica não surge do nada e não pode desaparecer em lugar nenhum. Ek1+Ep1=Ek2+Ep2 A lei da conservação da energia é uma lei integral. Isso significa que consiste na ação de leis diferenciais e é uma propriedade de sua ação combinada. Por exemplo, às vezes diz-se que a impossibilidade de criar uma máquina de movimento perpétuo se deve à lei da conservação da energia. Mas isso não é verdade. Na verdade, em todo projeto de máquina de movimento perpétuo, uma das leis diferenciais é acionada e é esta que torna o motor inoperante. A lei da conservação da energia simplesmente generaliza este facto. Segundo o teorema de Noether, a lei da conservação da energia mecânica é consequência da homogeneidade do tempo. 1.3. Lei da conservação do momento (Lei da conservação do momento, 2ª lei de Newton) afirma que a soma dos momentos de todos os corpos (ou partículas) de um sistema fechado é um valor constante. A partir das leis de Newton pode-se mostrar que ao se mover no espaço vazio, o momento é conservado no tempo e, na presença de interação, a taxa de sua variação é determinada pela soma das forças aplicadas. Na mecânica clássica, a lei da conservação do momento é geralmente derivada como consequência das leis de Newton. No entanto, esta lei de conservação também é verdadeira nos casos em que a mecânica newtoniana não é aplicável (física relativística, mecânica quântica). Como qualquer uma das leis de conservação, a lei da conservação do momento descreve uma das simetrias fundamentais - a homogeneidade do espaço Terceira lei de Newton explica o que acontece com dois corpos em interação. Tomemos por exemplo um sistema fechado composto por dois corpos. O primeiro corpo pode atuar sobre o segundo com uma certa força F12, e o segundo pode atuar sobre o primeiro com uma força F21. Como as forças se comparam? A terceira lei de Newton afirma: a força de ação é igual em magnitude e oposta em direção à força de reação. Ressaltamos que essas forças são aplicadas a corpos diferentes e, portanto, não são compensadas de forma alguma. A própria lei: Os corpos agem uns sobre os outros com forças direcionadas ao longo da mesma linha reta, iguais em magnitude e opostas em direção: . 1.4. Forças de inércia As leis de Newton, estritamente falando, são válidas apenas em referenciais inerciais. Se escrevermos honestamente a equação do movimento de um corpo em um referencial não inercial, então ela diferirá em aparência da segunda lei de Newton. Contudo, muitas vezes, para simplificar a consideração, é introduzida uma certa “força de inércia” fictícia, e depois estas equações de movimento são reescritas numa forma muito semelhante à segunda lei de Newton. Matematicamente, tudo aqui está correto (correto), mas do ponto de vista da física, a nova força fictícia não pode ser considerada como algo real, resultado de alguma interação real. Enfatizemos mais uma vez: “força de inércia” é apenas uma parametrização conveniente de como as leis do movimento diferem em sistemas de referência inerciais e não inerciais. 1.5. Lei da viscosidade A lei da viscosidade de Newton (atrito interno) é uma expressão matemática que relaciona a tensão de atrito interno τ (viscosidade) e a mudança na velocidade do meio v ​​no espaço (taxa de deformação) para corpos fluidos (líquidos e gases): onde o o valor η é denominado coeficiente de atrito interno ou coeficiente dinâmico de viscosidade (unidade GHS - poise). O coeficiente de viscosidade cinemática é o valor μ = η / ρ (a unidade CGS é Stokes, ρ é a densidade do meio). A lei de Newton pode ser obtida analiticamente usando métodos de cinética física, onde a viscosidade é geralmente considerada simultaneamente com a condutividade térmica e a lei de Fourier correspondente para a condutividade térmica. Na teoria cinética dos gases, o coeficiente de atrito interno é calculado pela fórmula Onde< u >é a velocidade média do movimento térmico das moléculas, λ é o caminho livre médio.

Trajetória(do latim tardio trajetórias - relacionado ao movimento) é a linha ao longo da qual um corpo (ponto material) se move. A trajetória do movimento pode ser reta (o corpo se move em uma direção) e curva, ou seja, o movimento mecânico pode ser retilíneo e curvilíneo.

Trajetória em linha reta neste sistema de coordenadas é uma linha reta. Por exemplo, podemos supor que a trajetória de um carro em uma estrada plana e sem curvas é reta.

Movimento curvilíneoé o movimento dos corpos em círculo, elipse, parábola ou hipérbole. Um exemplo de movimento curvilíneo é o movimento de um ponto na roda de um carro em movimento ou o movimento de um carro em uma curva.

O movimento pode ser difícil. Por exemplo, a trajetória de um corpo no início de sua jornada pode ser retilínea e depois curva. Por exemplo, no início da viagem um carro se move ao longo de uma estrada reta, e então a estrada começa a “sinuar” e o carro começa a se mover em uma direção curva.

Caminho

Caminhoé o comprimento da trajetória. O caminho é uma quantidade escalar e é medido em metros (m) no sistema SI. O cálculo do caminho é realizado em muitos problemas de física. Alguns exemplos serão discutidos posteriormente neste tutorial.

Mover vetor

Mover vetor(ou simplesmente em movimento) é um segmento de linha reta direcionado que conecta a posição inicial do corpo com sua posição subsequente (Fig. 1.1). O deslocamento é uma grandeza vetorial. O vetor de deslocamento é direcionado do ponto inicial do movimento ao ponto final.

Módulo de vetor de movimento(ou seja, o comprimento do segmento que conecta os pontos inicial e final do movimento) pode ser igual à distância percorrida ou menor que a distância percorrida. Mas a magnitude do vetor deslocamento nunca pode ser maior que a distância percorrida.

A magnitude do vetor deslocamento é igual à distância percorrida quando o caminho coincide com a trajetória (ver seções Trajetória e Caminho), por exemplo, se um carro se move do ponto A ao ponto B ao longo de uma estrada reta. A magnitude do vetor deslocamento é menor que a distância percorrida quando um ponto material se move ao longo de um caminho curvo (Fig. 1.1).

Arroz. 1.1. Vetor de deslocamento e distância percorrida.

Na Fig. 1.1:

Outro exemplo. Se o carro andar em círculo uma vez, acontece que o ponto em que o movimento começa coincidirá com o ponto em que o movimento termina, e então o vetor deslocamento será igual a zero e a distância percorrida será igual a o comprimento do círculo. Assim, caminho e movimento são dois conceitos diferentes.

Regra de adição de vetores

Os vetores de deslocamento são somados geometricamente de acordo com a regra de adição de vetores (regra do triângulo ou regra do paralelogramo, ver Fig. 1.2).

Arroz. 1.2. Adição de vetores de deslocamento.

A Figura 1.2 mostra as regras para adição dos vetores S1 e S2:

a) Adição de acordo com a regra do triângulo
b) Adição de acordo com a regra do paralelogramo

Projeções de vetores de movimento

Ao resolver problemas de física, são frequentemente usadas projeções do vetor de deslocamento nos eixos coordenados. As projeções do vetor de deslocamento nos eixos coordenados podem ser expressas através das diferenças nas coordenadas de seu final e início. Por exemplo, se um ponto material se move do ponto A para o ponto B, então o vetor deslocamento (Fig. 1.3).

Escolhamos o eixo OX para que o vetor fique no mesmo plano deste eixo. Vamos abaixar as perpendiculares dos pontos A e B (dos pontos inicial e final do vetor deslocamento) até que se cruzem com o eixo OX. Assim, obtemos as projeções dos pontos A e B no eixo X. Denotamos as projeções dos pontos A e B, respectivamente, como A x e B x. O comprimento do segmento A x B x no eixo OX é projeção vetorial de deslocamento no eixo OX, ou seja

S x = A x B x

IMPORTANTE!
Lembro para quem não conhece muito bem matemática: não confunda um vetor com a projeção de um vetor em qualquer eixo (por exemplo, S x). Um vetor é sempre indicado por uma letra ou várias letras, acima das quais há uma seta. Em alguns documentos eletrônicos a seta não é colocada, pois isso pode causar dificuldades na criação de um documento eletrônico. Nesses casos, guie-se pelo conteúdo do artigo, onde a palavra “vetor” pode estar escrita ao lado da letra ou de alguma outra forma indicam que se trata de um vetor, e não apenas de um segmento.

Arroz. 1.3. Projeção do vetor deslocamento.

A projeção do vetor deslocamento no eixo OX é igual à diferença entre as coordenadas do final e do início do vetor, ou seja

S x = x – x 0 Da mesma forma, as projeções do vetor de deslocamento nos eixos OY e OZ são determinadas e escritas: S y = y – y 0 S z = z – z 0

Aqui x 0 , y 0 , z 0 são as coordenadas iniciais, ou as coordenadas da posição inicial do corpo (ponto material); x, y, z - coordenadas finais, ou coordenadas da posição subsequente do corpo (ponto material).

A projeção do vetor deslocamento é considerada positiva se a direção do vetor e a direção do eixo coordenado coincidirem (como na Fig. 1.3). Se a direção do vetor e a direção do eixo coordenado não coincidirem (opostas), então a projeção do vetor é negativa (Fig. 1.4).

Se o vetor deslocamento for paralelo ao eixo, então o módulo de sua projeção é igual ao módulo do próprio vetor. Se o vetor deslocamento for perpendicular ao eixo, então o módulo de sua projeção é igual a zero (Fig. 1.4).

Arroz. 1.4. Módulos de projeção vetorial de movimento.

A diferença entre os valores subseqüentes e iniciais de alguma quantidade é chamada de mudança nessa quantidade. Ou seja, a projeção do vetor deslocamento no eixo coordenado é igual à mudança na coordenada correspondente. Por exemplo, no caso em que o corpo se move perpendicularmente ao eixo X (Fig. 1.4), verifica-se que o corpo NÃO SE MOVE em relação ao eixo X. Ou seja, o movimento do corpo ao longo do eixo X é zero.

Consideremos um exemplo de movimento corporal em um plano. A posição inicial do corpo é o ponto A com coordenadas x 0 e y 0, ou seja, A(x 0, y 0). A posição final do corpo é o ponto B com coordenadas xey, ou seja, B(x, y). Vamos encontrar o módulo de deslocamento do corpo.

Dos pontos A e B baixamos perpendiculares aos eixos coordenados OX e OY (Fig. 1.5).

Arroz. 1.5. Movimento de um corpo em um plano.

Vamos determinar as projeções do vetor deslocamento nos eixos OX e OY:

S x = x – x 0 S y = y – y 0

Na Fig. 1.5 é claro que o triângulo ABC é um triângulo retângulo. Segue-se disso que ao resolver o problema pode-se usar teorema de Pitágoras, com o qual você pode encontrar o módulo do vetor deslocamento, já que

AC = s x CB = s y

De acordo com o teorema de Pitágoras

S 2 = S x 2 + S y 2

Onde você pode encontrar o módulo do vetor deslocamento, ou seja, o comprimento do caminho do corpo do ponto A ao ponto B:

E por último, sugiro que consolide seus conhecimentos e calcule alguns exemplos a seu critério. Para fazer isso, insira alguns números nos campos de coordenadas e clique no botão CALCULAR. Seu navegador deve suportar a execução de scripts JavaScript e a execução de scripts deve estar habilitada nas configurações do seu navegador, caso contrário o cálculo não será realizado. Em números reais, as partes inteiras e fracionárias devem ser separadas por um ponto, por exemplo, 10,5.

Movimento mecânico. Relatividade do movimento. Elementos de cinemática. ponto material. As transformações de Galileu. A lei clássica da adição de velocidades

A mecânica é um ramo da física que estuda as leis do movimento e da interação dos corpos.A cinemática é um ramo da mecânica que não estuda as causas do movimento dos corpos.

O movimento mecânico é uma mudança na posição de um corpo no espaço em relação a outros corpos ao longo do tempo.

Um ponto material é um corpo cujas dimensões podem ser desprezadas sob determinadas condições.

Translacional é um movimento em que todos os pontos do corpo se movem igualmente. Translacional é um movimento em que qualquer linha reta traçada através do corpo permanece paralela a si mesma.

Características cinemáticas do movimento

Trajetória – linha de movimento. S - caminho – comprimento do percurso.

S – deslocamento – ​​um vetor que conecta a posição inicial e final do corpo.

Relatividade do movimento. Sistema de referência - uma combinação de um corpo de referência, um sistema de coordenadas e um dispositivo para medir tempo (horas)

O movimento retilíneo uniforme é um movimento no qual um corpo faz movimentos iguais em quaisquer intervalos iguais de tempo. A velocidade é uma quantidade física igual à razão entre o vetor deslocamento e o período de tempo durante o qual esse deslocamento ocorreu. A velocidade do movimento retilíneo uniforme é numericamente igual ao deslocamento por unidade de tempo.

O deslocamento de um corpo é um segmento direcionado de uma linha reta que conecta a posição inicial do corpo à sua posição subsequente. O deslocamento é uma grandeza vetorial.

Inserções metódicas antes do trabalho de laboratório

da disciplina “Mecânica técnica de gases e gases”

para estudantes das especialidades TGPV, SVV, PCB, MBG, TBVK

todas as formas de aprendizagem

Empilhadores Dengub Vitaly Ivanovich, Dengub Timur Vitaliyovich

Número de registro.___________

Inscrito até _____________ 2012

Formato A5

Circulação 50 aprox.

M. Krivy Rig

vul. XXII Partyz'izdu, 11

Conceitos básicos de cinemática

Cinemáticaé um ramo da mecânica em que o movimento dos corpos é considerado sem identificar as causas desse movimento.

Movimento mecânico corpos são chamados de mudanças na posição no espaço em relação a outros corpos ao longo do tempo.

Movimento mecânico relativamente. O movimento do mesmo corpo em relação a corpos diferentes acaba sendo diferente. Para descrever o movimento de um corpo é necessário indicar em relação a qual corpo o movimento está sendo considerado. Este corpo é chamado corpo de referência.

O sistema de coordenadas associado ao corpo de referência e ao relógio para contagem do tempo sistema de referência , permitindo determinar a posição de um corpo em movimento a qualquer momento.

No Sistema Internacional de Unidades (SI), a unidade de comprimento é metro, e por unidade de tempo - segundo.

Todo corpo tem certas dimensões. Diferentes partes do corpo estão em diferentes lugares do espaço. Contudo, em muitos problemas de mecânica não há necessidade de indicar as posições de partes individuais do corpo. Se as dimensões de um corpo são pequenas em comparação com as distâncias de outros corpos, então este corpo pode ser considerado ᴇᴦο ponto material. Isso pode ser feito, por exemplo, ao estudar o movimento dos planetas ao redor do Sol.

Se todas as partes do corpo se movem igualmente, esse movimento é chamado progressivo . Por exemplo, cabines na atração “Roda Gigante”, um carro em um trecho reto da pista, etc., movem-se translacionalmente. Com o movimento translacional de um corpo, ᴇᴦο também pode ser considerado como um ponto material.

Um corpo cujas dimensões podem ser desprezadas sob determinadas condições é chamado ponto material .

O conceito de ponto material desempenha um papel importante na mecânica.

Movendo-se ao longo do tempo de um ponto a outro, um corpo (ponto material) descreve uma certa linha, que é chamada trajetória do movimento corporal .

A posição de um ponto material no espaço a qualquer momento ( lei do movimento ) pode ser determinado usando a dependência das coordenadas no tempo x = x(t), sim = sim(t), z = z(t) (método de coordenadas), ou usando a dependência temporal do vetor raio (método vetorial) traçado da origem até um determinado ponto (Fig. 1.1.1).

O movimento de um corpo é um segmento direcionado de uma linha reta que conecta a posição inicial do corpo à sua posição subsequente. O deslocamento é uma grandeza vetorial.

O deslocamento de um corpo é um segmento direcionado de uma linha reta que conecta a posição inicial do corpo à sua posição subsequente. O deslocamento é uma grandeza vetorial. - conceito e tipos. Classificação e características da categoria “O deslocamento de um corpo é um segmento direcionado de uma linha reta que conecta a posição inicial do corpo com sua posição subsequente. O deslocamento é uma grandeza vetorial”. 2015, 2017-2018.

Definição 1

Trajetória corporalé uma linha que foi descrita por um ponto material ao se mover de um ponto a outro ao longo do tempo.

Existem vários tipos de movimentos e trajetórias de um corpo rígido:

• progressivo;
• rotacional, isto é, movimento em círculo;
• plano, isto é, movimento ao longo de um plano;
• esférico, caracterizando movimento na superfície de uma esfera;
• livre, em outras palavras, arbitrário.

Imagem 1 . Definindo um ponto usando coordenadas x = x (t), y = y (t) , z = z (t) e o vetor raio r → (t) , r 0 → é o vetor raio do ponto no tempo inicial

A posição de um ponto material no espaço em qualquer momento pode ser especificada usando a lei do movimento, determinada pelo método de coordenadas, através da dependência das coordenadas no tempo x = x (t) , y = y (t) , z = z (t) ou a partir do tempo do vetor raio r → = r → (t) traçado da origem até um determinado ponto. Isso é mostrado na Figura 1.

S → = ∆ r 12 → = r 2 → - r 1 → – um segmento de linha reta direcionado conectando os pontos inicial e final da trajetória do corpo. O valor da distância percorrida l é igual ao comprimento da trajetória percorrida pelo corpo durante um determinado período de tempo t.

Figura 2. Distância viajada eu e o vetor deslocamento s → durante o movimento curvilíneo do corpo, a e b são os pontos inicial e final do caminho, aceitos na física

Definição 3

A Figura 2 mostra que quando um corpo se move ao longo de uma trajetória curva, o módulo do vetor deslocamento é sempre menor que a distância percorrida.

Caminho é uma quantidade escalar. Conta como um número.

A soma de dois movimentos sucessivos do ponto 1 ao ponto 2 e do ponto 2 ao ponto 3 é o movimento do ponto 1 ao ponto 3, conforme mostrado na Figura 3.

Desenho 3 . A soma de dois movimentos consecutivos ∆ r → 13 = ∆ r → 12 + ∆ r → 23 = r → 2 - r → 1 + r → 3 - r → 2 = r → 3 - r → 1

Quando o vetor raio de um ponto material em um determinado momento t é r → (t), no momento t + ∆ t é r → (t + ∆ t), então seu deslocamento ∆ r → durante o tempo ∆ t é igual a ∆ r → = r → (t + ∆ t) - r → (t) .

O deslocamento ∆ r → é considerado uma função do tempo t: ∆ r → = ∆ r → (t) .

Exemplo 1

De acordo com a condição, é dado um avião em movimento, mostrado na Figura 4. Determine o tipo de trajetória do ponto M.

Desenho 4

Solução

É necessário considerar o sistema de referência I, denominado “Avião” com a trajetória do ponto M em forma de círculo.

O sistema de referência II “Terra” será especificado com a trajetória do ponto M existente em espiral.

Exemplo 2

Dado um ponto material que se move de A para B. O valor do raio do círculo é R = 1 m. Encontre S, ∆ r →.

Solução

Ao se mover de A para B, um ponto percorre uma trajetória igual a meio círculo, escrita pela fórmula:

Substituímos os valores numéricos e obtemos:

S = 3,14 · 1 m = 3,14 m.

O deslocamento ∆ r → em física é considerado um vetor que conecta a posição inicial de um ponto material com a final, ou seja, A com B.

Substituindo valores numéricos, calculamos:

∆ r → = 2 R = 2 · 1 = 2 m.

Responder: S = 3,14m; ∆r → = 2m.

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