დროთა განმავლობაში დგას ტალღის გარეგნობის შეცვლა. მდგარი ტალღა

მდგარი ტალღა- საპირისპირო მიმართულებით გავრცელებული ტალღების ჩარევის ფენომენი, რომლის დროსაც ენერგიის გადაცემა სუსტდება ან არ არსებობს.

მდგარი ტალღა(ელექტრომაგნიტური) - პერიოდული ცვლილება ამპლიტუდებიელექტრული და მაგნიტური ველის სიძლიერე გავრცელების მიმართულებით, გამოწვეული ინციდენტისა და არეკლილი ტალღების ჩარევით.

მაგალითად, მუდმივი ტალღა წარმოიქმნება, როდესაც ტალღა აისახება დაბრკოლებებიდან და არაჰომოგენურობიდან, ინციდენტისა და არეკლილი ტალღების ურთიერთქმედების (ინტერფერენციის) შედეგად. ჩარევის შედეგზე გავლენას ახდენს რხევების სიხშირე, არეკვლის კოეფიციენტის მოდული და ფაზა, ინციდენტისა და ასახული ტალღების გავრცელების მიმართულებები ერთმანეთთან შედარებით, ტალღების პოლარიზაციის ცვლილება ან შენარჩუნება არეკვლისას და ტალღების შესუსტების კოეფიციენტი გავრცელების გარემოში. მკაცრად რომ ვთქვათ, მდგარი ტალღა შეიძლება არსებობდეს მხოლოდ იმ შემთხვევაში, თუ არ არის დანაკარგები გავრცელების გარემოში (ან აქტიური გარემო) და სრული ანარეკლიდაცემა ტალღა. რეალურ გარემოში შეინიშნება შერეული ტალღების რეჟიმი, ვინაიდან ყოველთვის ხდება ენერგიის გადატანა შთანთქმისა და გამოსხივების ადგილებზე. თუ ტალღა ეცემა, ის მთლიანად შთანთქმის, მაშინ არ არის არეკლილი ტალღა, არ არის ტალღების ჩარევა, სივრცეში ტალღის პროცესის ამპლიტუდა მუდმივია. ასეთ ტალღურ პროცესს მოგზაურობის ტალღა ეწოდება.

მდგარი ტალღის მაგალითებია სიმის ვიბრაცია, ჰაერის ვიბრაცია ორგანოს მილში; ბუნებაში - შუმანის ტალღები. გაზში მდგარი ტალღების დემონსტრირებისთვის გამოიყენება რუბენსის მილი.

მუდმივი ტალღები ტალღის განტოლებების ამონახსნებია. ისინი შეიძლება მივიჩნიოთ, როგორც ტალღების სუპერპოზიცია, რომლებიც მოძრაობენ საპირისპირო მიმართულებით.

როდესაც გარემოში მდგარი ტალღა არსებობს, არის წერტილები, რომლებშიც რხევების ამპლიტუდა ნულის ტოლია. ამ წერტილებს ე.წ კვანძებიმდგარი ტალღა. წერტილებს, რომლებზეც რხევებს აქვთ მაქსიმალური ამპლიტუდა, ეწოდება ანტინოდები.

ენციკლოპედიური YouTube

• 1 / 5

  მაგალითად, სხვადასხვა მოდაბოლოებზე დაჭერილი სიმის ვიბრაცია განსაზღვრავს მის ფუნდამენტურ ტონს და ტონს.

  მდგარი ტალღების მათემატიკური აღწერა

  ერთგანზომილებიან შემთხვევაში, ერთი და იგივე სიხშირის, ტალღის სიგრძისა და ამპლიტუდის ორი ტალღა ურთიერთქმედებს საპირისპირო მიმართულებით (მაგალითად, ერთმანეთის მიმართ), რამაც შეიძლება გამოიწვიოს მუდმივი ტალღა. მაგალითად, ჰარმონიული ტალღა, რომელიც ვრცელდება მარჯვნივ, აღწევს სიმის ბოლოს, წარმოქმნის მდგრად ტალღას. ბოლოდან ასახული ტალღა უნდა ჰქონდეს იგივე ამპლიტუდა და სიხშირე, როგორც შემხვედრი ტალღა.

  განვიხილოთ ინციდენტი და ასახული ტალღები სახით:

  y 1 = y 0 sin ⁡ (k x − ω t) (\displaystyle y_(1)\;=\;y_(0)\,\sin(kx-\omega t)) y 2 = y 0 sin ⁡ (k x + ω t) (\displaystyle y_(2)\;=\;y_(0)\,\sin(kx+\omega t))

  მაშასადამე, მუდმივი ტალღის შედეგად მიღებული განტოლება არის წთანხის სახით იქნება y 1და y 2:

  y = y 0 sin ⁡ (k x − ω t) + y 0 sin ⁡ (k x + ω t) .

  (\displaystyle y\;=\;y_(0)\,\sin(kx-\omega t)\;+\;y_(0)\,\sin(kx+\omega t).) გამოყენებატრიგონომეტრიული თანაფარდობები

  , ეს განტოლება შეიძლება გადაიწეროს შემდეგნაირად:

  y = 2 y 0 cos ⁡ (ω t) sin ⁡ (k x) . (\displaystyle y\;=\;2\,y_(0)\,\cos(\omega t)\;\sin(kx.)თუ მოდას გავითვალისწინებთ x = 0 , λ / 2 , 3 λ / 2 , ..

.

(\displaystyle x=0,\lambda /2,3\lambda /2,...)

და ანტიმოდა

x = λ / 4, 3 λ / 4, 5 λ / 4, .

.
.


(\displaystyle x=\ლამბდა /4,3\ლამბდა /4,5\ლამბდა /4,...)



, მაშინ მანძილი მიმდებარე რეჟიმებს/ანტიმოდებს შორის იქნება ტალღის სიგრძის ნახევარის ტოლი

(7.17)

მუდმივი ტალღები წარმოიქმნება ω და A ამპლიტუდის ორი კონტრგავრცელების სიბრტყე ტალღის ჩარევის შედეგად.
წარმოვიდგინოთ, რომ S წერტილში (ნახ. 7.4) არის ვიბრატორი, საიდანაც ბრტყელი ტალღა ვრცელდება SO სხივის გასწვრივ. O წერტილში დაბრკოლებამდე მიღწევის შემდეგ, ტალღა აირეკლება და წავა საპირისპირო მიმართულებით, ე.ი. ორი მოძრავი სიბრტყის ტალღა ვრცელდება სხივის გასწვრივ: წინ და უკან. ეს ორი ტალღა თანმიმდევრულია, რადგან ისინი წარმოიქმნება ერთი და იმავე წყაროს მიერ და, ერთმანეთზე გადაფარებული, ხელს უშლიან ერთმანეთს.
დგას ტალღის ამპლიტუდა ეწოდება. როგორც ხედავთ, ამპლიტუდა განისაზღვრება წერტილის პოზიციით სხივზე SO (x).

მაქსიმალური ღირებულებაამპლიტუდებს ექნებათ წერტილები, რისთვისაც

ან
(n = 0, 1, 2,….)

სადაც
, ან
(7.18)

მდგარი ტალღის ანტინოდები .

მინიმალური ღირებულებანულის ტოლი ექნება ის ქულები, რომლებისთვისაც

ან
(n = 0, 1, 2,….)

სადაც
ან
(7.19)

ასეთი კოორდინატების მქონე წერტილებს უწოდებენ მდგარი ტალღის კვანძები . გამონათქვამების (7.18) და (7.19) შედარებისას ვხედავთ, რომ მანძილი მეზობელ ანტინოდებსა და მეზობელ კვანძებს შორის ტოლია λ/2.

ნ ნახატზე მყარი ხაზი გვიჩვენებს საშუალო რხევის წერტილების გადაადგილებას დროის გარკვეულ მომენტში, წერტილოვანი მრუდი აჩვენებს იმავე წერტილების პოზიციას T/2-ის გავლით. თითოეული წერტილი ვიბრირებს ამპლიტუდით, რომელიც განისაზღვრება ვიბრატორთან დაშორებით (x).

მოგზაური ტალღისგან განსხვავებით, მდგარ ტალღაში ენერგიის გადაცემა არ ხდება. ენერგია უბრალოდ გადადის პოტენციალიდან (საშუალოების წერტილების მაქსიმალური გადაადგილებისას წონასწორობის პოზიციიდან) კინეტიკურში (როგორც წერტილები გადის წონასწორობის მდგომარეობაში) კვანძებს შორის საზღვრებში, რომლებიც რჩებიან უმოძრაო.

კვანძებს შორის საზღვრებში მდგარი ტალღის ყველა წერტილი რხევა იმავე ფაზაში და შესაბამისად სხვადასხვა მხარეკვანძიდან - ანტიფაზაში.

მდგარი ტალღები წარმოიქმნება, მაგალითად, დაჭიმულ ძაფში, რომელიც ფიქსირდება ორივე ბოლოში, როდესაც მასში განივი ვიბრაცია აღელვებს. უფრო მეტიც, დამაგრების ადგილებში არის მდგარი ტალღის კვანძები.

თუ მუდმივი ტალღა დამყარებულია ჰაერის სვეტში, რომელიც ღიაა ერთ ბოლოში (ხმის ტალღა), მაშინ ღია ბოლოში წარმოიქმნება ანტიკვანძი, ხოლო მოპირდაპირე ბოლოზე - კვანძი.

პრობლემის გადაჭრის მაგალითები

მაგალითი . განსაზღვრეთ წყალში ბგერის გავრცელების სიჩქარე, თუ ტალღის სიგრძე 2მ-ია და წყაროს რხევის სიხშირე ν=725ჰც. ასევე დაადგინეთ უმცირესი მანძილი გარემოს წერტილებს შორის, რომლებიც რხევა იმავე ფაზაში.

მოცემული : λ=2მ; ν=725 ჰც.

იპოვე : υ; X.

გამოსავალი . ტალღის სიგრძე უდრის მანძილს, რომელზედაც ვრცელდება ტალღის გარკვეული ფაზა T პერიოდში, ე.ი.

,

სადაც υ – ტალღის სიჩქარე; ν - რხევის სიხშირე.

შემდეგ საჭირო სიჩქარე

ტალღის სიგრძე არის მანძილი გარემოს უახლოეს ნაწილაკებს შორის, რომლებიც რხევიან იმავე ფაზაში. შესაბამისად, საჭირო მინიმალური მანძილი ერთსა და იმავე ფაზაში რხევადი გარემოს წერტილებს შორის ტოლია ტალღის სიგრძისა, ე.ი.

პასუხი: υ=1450 მ/წმ; x=2მ.

მაგალითი . დაადგინეთ რამდენჯერ შეიცვლება ულტრაბგერითი ტალღის სიგრძე სპილენძიდან ფოლადზე გადასვლისას, თუ ულტრაბგერის გავრცელების სიჩქარე სპილენძსა და ფოლადში უდრის შესაბამისად υ 1 = 3,6 კმ/წმ და υ 2 = 5,5 კმ/წმ. .

მოცემული : υ 1 =3,6 კმ/წმ=3,6∙10 3 მ/წმ. და υ 2 =5,5 კმ/წმ =5,5∙10 3 მ/წმ.

იპოვე :.

გამოსავალი . ტალღების გავრცელებისას რხევის სიხშირე არ იცვლება ერთი საშუალიდან მეორეზე გადასვლისას (ეს დამოკიდებულია მხოლოდ ტალღის წყაროს თვისებებზე), ე.ი. ν 1 = ν 2 = ν.

კავშირი ტალღის სიგრძესა და სიხშირეს შორის ν:

, (1)

სადაც υ არის ტალღის სიჩქარე.

საჭირო კავშირი, (1) მიხედვით,

.

გაანგარიშებით, ჩვენ ვიღებთ
(მატება 1,53-ჯერ).

უპასუხე :


მაგალითი . ელასტიური ღეროს ერთი ბოლო უკავშირდება ჰარმონიული ვიბრაციის წყაროს, რომელიც ემორჩილება კანონს
, ხოლო მეორე ბოლო მყარად ფიქსირდება. იმის გათვალისწინებით, რომ ანარეკლი ღეროს დამაგრების ადგილას ხდება უფრო მკვრივი გარემოდან, დაადგინეთ: 1) მდგარი ტალღის განტოლება; 2) კვანძის კოორდინატები; 3) ანტინოდების კოორდინატები.

მოცემული :
.

იპოვე : 1) ξ (x, t); 2) x y;

გამოსავალი 3) x n.

, (1)

. ინციდენტის ტალღის განტოლება

სადაც A არის ტალღის ამპლიტუდა; ω - ციკლური სიხშირე; υ - ტალღის სიჩქარე.

პრობლემის პირობების მიხედვით, არეკვლა იმ ადგილას, სადაც ღერო ფიქსირდება, ხდება უფრო მკვრივი გარემოდან, ამიტომ ტალღა ცვლის თავის ფაზას საპირისპიროში და ასახული ტალღის განტოლება არის

(1) და (2) განტოლებების მიმატებით, მივიღებთ მუდმივი ტალღის განტოლებას
(გათვალისწინებული

;

λ=υT).

გარემოს წერტილებზე სადაც

(m=0, 1, 2,….) (3)

რხევების ამპლიტუდა ქრება (კვანძები შეინიშნება) იმ წერტილებში, სადაც

(m=0, 1, 2,….) (4)
რხევების ამპლიტუდა აღწევს მაქსიმალურ მნიშვნელობას 2A (შეინიშნება ანტინოდები). ჩვენ ვპოულობთ კვანძების და ანტიკვანძების საჭირო კოორდინატებს (3) და (4):

კვანძის კოორდინატები
(m=0, 1, 2,….);

უპასუხე : 1)
;
ანტინოდური კოორდინატები
(m=0, 1, 2,….);

მაგალითი . (m=0, 1, 2,….).

მოცემული (m=0, 1, 2,….);

იპოვე : ν.

გამოსავალი ჰაერში მარეგულირებელი ჩანგლით შექმნილი მდგარი ტალღის მიმდებარე კვანძებს შორის მანძილი არის ℓ = 42 სმ. ჰაერში ბგერის სიჩქარის აღებით υ=332 მ/წმ, განვსაზღვროთ რხევის რხევის სიხშირე ν. : ℓ =42სმ=0,42მ; υ=332 მ/წმ. . მდგარ ტალღაში მანძილი ორ მიმდებარე კვანძს შორის არის

. ამიტომ, ℓ=
, საიდანაც მოდის ტალღის სიგრძე

.

უპასუხე კავშირი ტალღის სიგრძესა და სიხშირეს შორის

მაგალითი . . ამ ფორმულის (1) მნიშვნელობის ჩანაცვლებით, ჩვენ ვიღებთ სასურველ ჩანგლის ვიბრაციის სიხშირეს

მოცემული : ν=395 ჰც.

იპოვე : ν 0 .

მილი, რომლის სიგრძეა ℓ = 50 სმ, ივსება ჰაერით და იხსნება ერთ ბოლოში. 340 მ/წმ-ის ტოლი ხმის υ სიჩქარის გათვალისწინებით, დაადგინეთ, რა ყველაზე დაბალ სიხშირეზე გამოჩნდება მილში მდგარი ხმის ტალღა. ჰაერში ბგერის სიჩქარის აღებით υ=332 მ/წმ, განვსაზღვროთ რხევის სიხშირე ν.

: ℓ =50სმ=0.5მ; υ=340 მ/წმ.



გამოსავალი. სიხშირე იქნება მინიმალური იმ პირობით, რომ მდგარი ტალღის სიგრძე მაქსიმალურია.
ერთ ბოლოში გახსნილ მილში, ღია ნაწილზე იქნება ანტიკვანძი (არეკვლა ნაკლებად მკვრივი საშუალებიდან), ხოლო დახურულ ნაწილზე იქნება კვანძი (არეკვა უფრო მკვრივი საშუალებიდან). ამრიგად, ტალღის სიგრძის მეოთხედი მოერგება მილს:

,

იმის გათვალისწინებით, რომ ტალღის სიგრძე

.

უპასუხე : ν 0 =170 ჰც.

მაგალითი . ორი ელექტრო მატარებელი ერთმანეთისკენ სიჩქარით მოძრაობსυ 1 =20 მ/წმ და υ 2 =10 მ/წმ. პირველი მატარებელი უბერავს სასტვენს, რომლის სიმაღლე შეესაბამება ν 0 =600 ჰც სიხშირეს. დაადგინეთ რა სიხშირე აღიქვამს მეორე მგზავრს მატარებლების შეხვედრამდე და მათი შეხვედრის შემდეგ. ბგერის სიჩქარე აღებულია υ=332 მ/წმ-ის ტოლი.

მოცემული : υ 1 =20 მ/წმ; υ 2 =10 მ/წმ; ν 0 =600 ჰც; υ=332 მ/წმ.

იპოვე: ν ; ν".

გამოსავალი. ზოგადი ფორმულის მიხედვით, რომელიც აღწერს დოპლერის ეფექტს აკუსტიკაში, მოძრავი მიმღების მიერ აღქმული ხმის სიხშირე არის

, (1)

სადაც ν 0 არის წყაროს მიერ გაგზავნილი ხმის სიხშირე; υ pr - მიმღების მოძრაობის სიჩქარე; υ წყარო - წყაროს სიჩქარე. თუ წყარო და მიმღები უახლოვდებიან ერთმანეთს, მაშინ აღებულია ზედა ნიშანი, თუ ისინი შორდებიან - ქვედა ნიშანი.

ამოცანაში მოცემული აღნიშვნების მიხედვით (υ pr =υ 2 და υ ist =υ 1) და ზემოთ მოცემული ახსნა-განმარტებების მიხედვით, ფორმულიდან (1) მეორე მატარებლის მგზავრის მიერ აღქმული სასურველი სიხშირეები:

მატარებლების შეხვედრამდე (ელექტრო მატარებლები ერთმანეთს უახლოვდებიან):

;

მატარებლების შეხვედრის შემდეგ (მატარებლები შორდებიან ერთმანეთს):



პასუხი: ν=658 ჰც; ν" =549 ჰც.

მდგარი ტალღებიწარმოიქმნება ერთმანეთისკენ მიმავალი ორი იდენტური ტალღის სუპერპოზიციით. ალბათ ყველას უნახავს გიტარის სიმებში მდგარი ტალღები. როდესაც სიმები უკან იხევს და ათავისუფლებს ნებისმიერ ადგილას, ელასტიური განივი ტალღები იწყებენ გაფანტვას სხვადასხვა მიმართულებით, რომლებიც შემდეგ აისახება სიმის ბოლოებიდან და, ერთმანეთზე გადაფარვით, წარმოიქმნება. მდგარი ტალღები(თუ არ არის შესუსტება გამრავლებისა და ასახვის დროს). როგორ ხდება ეს?

როდესაც ემატება ორი სინუსოიდური ტალღა იგივე სიხშირით და ამპლიტუდით, მაგრამ ვრცელდება სხვადასხვა ღერძის მიმართულებით x,ჩვენ ვიღებთ დარღვევას, რომელიც აღწერილია ფუნქციით

F(x,ტ) = f 0ცოდვა (ωt — kx +φ 1) + f 0ცოდვა (ωt + kx + φ 2) = 2f 0 cos (kx + (φ 2 -φ 1) /2) + (φ 1 + φ 2) / 2).

ეს არის ის მუდმივი ტალღის განტოლება. მუდმივი ტალღის თითოეულ წერტილში რხევები ხდება ჰარმონიული კანონის მიხედვით:

F(x, t) = F 0 ცოდვა (ωt + (φ 1 + φ 2) / 2.

რხევების ამპლიტუდა

| F 0| = 2 f 0 | cos (kx + (φ 2 -φ 1) / 2)|

დამოკიდებულია კოორდინატზე x. წერტილებში, სადაც kx + Δφ / 2 = (ნ + 1 / 2)π (ნ- მთელი რიცხვი, Δφ = φ 1 -φ 2),ამპლიტუდა F 0 = 0. ასეთ წერტილებს ე.წ მდგარი ტალღის კვანძები, მათში ვიბრაცია არ არის. წერტილები, რომლებისთვისაც რხევების ამპლიტუდა | F 0 | = 2f 0მაქსიმუმი ეწოდება მდგარი ტალღის ანტინოდები. მანძილი Δxმეზობელ კვანძებს შორის (ან მიმდებარე ანტინოდებს) უდრის მიმავალი ტალღების სიგრძის ნახევარს, საიდანაც ჩამოყალიბდა მდგარი ტალღა:

Δx =π / კ= λ / 2.

ორ მიმდებარე კვანძს შორის წერტილებში რხევები ხდება ერთსა და იმავე ფაზაში და ამპლიტუდა იცვლება ნულიდან მაქსიმუმამდე (ანტიკვანძზე, რომელიც მდებარეობს შუა კვანძებს შორის) და ისევ ნულამდე. მასალა საიტიდან

კვანძში გავლისას რხევის ფაზა იცვლება π, რადგან ნიშანი იცვლება F 0. მუდმივ ტალღაში გარემოს დარღვევა ყველა წერტილში ერთდროულად ხდება ნული და ამავე დროს ყველა წერტილში დარღვევა აღწევს მაქსიმალურ მნიშვნელობას. ამრიგად, ჟღერადობის სიმი ყოველი ნახევარ პერიოდის შემდეგ სწორდება, გასწორების შემდეგ პერიოდის მეოთხედის შემდეგ კი „ყველაზე მრუდის“ ფორმას იღებს.

თუ რხევებს დააკვირდებით მხოლოდ ერთ წერტილში, მაშინ შეუძლებელია იმის თქმა, რომელი ტალღაა გაშვებულიან დგას ჩაი- გამოიწვია ეს რყევები. მაგრამ თუ რხევებს თვალყურს ადევნებთ რამდენიმე წერტილში, მოგზაურობისა და მდგარ ტალღებში რხევების ნიმუშები სრულიად განსხვავებული იქნება. თვითმფრინავის მიმავალ ტალღაში, რხევები სხვადასხვა წერტილებიხდება იგივე ამპლიტუდით, მაგრამ სხვადასხვა ფაზაში. მუდმივ ტალღაში სხვადასხვა წერტილში რხევები ხდება სხვადასხვა ამპლიტუდით, მაგრამ ერთსა და იმავე ფაზაში. ამიტომ, „მთლიან სურათზე“ დაკვირვებისას, რა თქმა უნდა, შეუძლებელია მოგზაურობისა და დგომის ტალღების აღრევა.

როდესაც ორი იდენტური ტალღა თანაბარი ამპლიტუდებითა და პერიოდებით ვრცელდება ერთმანეთისკენ, მდგარი ტალღები წარმოიქმნება მათი გადახურვისას. მდგარი ტალღები შეიძლება წარმოიქმნას დაბრკოლებების ასახვით. ვთქვათ, ემიტერი აგზავნის ტალღას დაბრკოლებაზე (ინციდენტის ტალღა). მისგან ასახული ტალღა გადაინაცვლებს ინციდენტის ტალღას. მუდმივი ტალღის განტოლება შეიძლება მივიღოთ ინციდენტის ტალღის განტოლების დამატებით



და ასახული ტალღის განტოლებები


არეკლილი ტალღა მოძრაობს შემხვედრი ტალღის საპირისპირო მიმართულებით, ამიტომ ვიღებთ x მანძილს მინუს ნიშნით. წერტილის გადაადგილება, რომელიც ერთდროულად მონაწილეობს ორ რხევაში, ტოლია ალგებრული ჯამი. მარტივი გარდაქმნების შემდეგ მივიღებთ

არ არის დამოკიდებული დროზე და განსაზღვრავს ნებისმიერი წერტილის ამპლიტუდას x კოორდინატით. ყოველი პუნქტი აკეთებს ჰარმონიული რხევაპერიოდით T. A st ამპლიტუდა თითოეული წერტილისთვის სრულად არის განსაზღვრული. მაგრამ ტალღის ერთი წერტილიდან მეორეზე გადაადგილებისას ის იცვლება x მანძილის მიხედვით. თუ მივცემთ x მნიშვნელობებს ტოლი და ა.შ., მაშინ განტოლებაში (8.16) ჩანაცვლებისას მივიღებთ. შესაბამისად, ტალღის მითითებული წერტილები მოსვენებულ მდგომარეობაში რჩება, რადგან მათი რხევების ამპლიტუდები ნულის ტოლია. ამ წერტილებს მდგარი ტალღის კვანძები ეწოდება. წერტილებს, რომლებზეც ხდება რხევები მაქსიმალური ამპლიტუდით, ეწოდება ანტინოდები. მიმდებარე კვანძებს (ან ანტინოდებს) შორის მანძილს მუდმივი ტალღის სიგრძე ეწოდება და უდრის

სადაც λ არის მოგზაური ტალღის სიგრძე.

მუდმივ ტალღაში, გარემოს ყველა წერტილი, რომელშიც ისინი მრავლდება, მდებარეობს ორ მიმდებარე კვანძს შორის, რხევა იმავე ფაზაში. კვანძის მოპირდაპირე მხარეს მდებარე საშუალო წერტილები ანტიფაზაში ირხევა - მათი ფაზები განსხვავდება π-ით. იმათ. კვანძში გავლისას რხევის ფაზა მკვეთრად იცვლება π-ით. მოგზაური ტალღებისგან განსხვავებით, მდგრად ტალღაში ენერგიის გადაცემა არ ხდება იმის გამო, რომ წინა და უკანა ტალღები, რომლებიც ქმნიან ამ ტალღას, თანაბარი რაოდენობით გადასცემენ ენერგიას, როგორც წინ, ასევე უკან. საპირისპირო მიმართულებები. იმ შემთხვევაში, როდესაც ტალღა აირეკლება საშუალო სიმკვრივისგან, ვიდრე საშუალო, სადაც ტალღა ვრცელდება, არეკვლის ადგილას ჩნდება კვანძი და ფაზა იცვლება საპირისპიროდ. ამ შემთხვევაში ამბობენ, რომ ნახევარი ტალღა იკარგება. როდესაც ტალღა აირეკლება ნაკლებად მკვრივი გარემოდან ასახვის ადგილას, ჩნდება კლასტერირება და ტალღის ნახევარი არ იკარგება.